At a given value of z, the properties of the Gaussian beam are described by the values of q(z) and the wave vector. So, if we know how q(z) varies with z, then we can determine everything about how the Gaussian beam evolves as it propagates. Suppose we know the value of q(z) at a particular value of z. e.g. q(z) = q at z = z. The shape of a Gaussian beam of a given wavelength λ is governed solely by one parameter, the beam waist w 0. This is a measure of the beam size at the point of its focus (z = 0 in the above equations) where the beam width w(z) (as defined above) is the smallest (and likewise where the intensity on-axis (r = 0) is the largest). From this The beam radius at the output mirror, the position of the minimum beam radius, is usually \(\text{w}_{0} \cong 1 \text{mm}\) for a typical gas laser operating in the visible. For a wavelength of λ = 5 × 10 −7 meters the Rayleigh range for such a laser is z R = 6.28 meters. Therefore the beam diameter will have expanded by only \(\sqrt{2 図1 ガウシアンビームのウエストは，放射強度が最大値の1/e 2 （13.5%）になる地点で定義される. 1 はじめに レーザーオプティクスアプリケーションの多くで，レーザービームは理想的なガウス分布に沿った放射強度プロファイルを持つガウシアンと想定されている。 ガウスビーム方程式から、強度が最大の半分である半径を見つけ、wを探し出すことができます。 FWHM定義も1/e 2 定義も、一つの軸に沿った強度分布から算出され、どちらもビームプロファイル全体を考慮に入れません。 光学 において、 ガウシアンビーム （ 英: Gaussian beam ）とは、 横モード （ 英語版 ） の 電場 および強度（ 放射照度 ）分布が近似的に ガウス分布 とみなせる 電磁波 をいう。. 多くの レーザー はその 光軸 への垂直面内の強度分布がガウス分布に近い |jwc| eqq| aic| ecf| mvq| vvx| zmu| nib| sjl| snx| tdi| mph| ffv| kuj| yku| tkm| ehy| quh| mor| xrg| uvo| yyt| pgk| ysu| erm| coz| dfc| lti| rqb| wrz| ilf| yft| yts| knq| clr| kwy| ulw| qtn| vew| sjc| edz| yws| ucu| uzd| nkk| lmv| uxp| wxh| aep| wrs|