3次元速度分布関数を変数空間全体で積分し1に規格化する. 規格化した速度分布関数に速度を掛けて積分することで平均速度$\bar{v}$をだす. 同様のやり方で根二乗平均速度$\sqrt{\bar{v^2}}$をだす. 微分して速度分布関数がピークをとるときの速度をだす. 系に連続的な対称性がある場合はそれに対応する保存則が存在する=> 少しわかりやすく「全エネルギー関数*」に微分可能な対称性がある場合はそれに対応する保存則が存在する. 正確にはラグランジアンL(t, pi, xi) = 運動エネルギー-ポテンシャルエネルギー 4. 累積分布関数の不連続点が高々可算個であること. 4. F の不連続点は高々可算個である。. これについては， F の単調性（性質1）から，「単調な関数の不連続点は高々可算個である」という Frodaの定理 が適用できるため，従います。 Frodaの定理については，以下の記事を参照してください。 速度分布関数. ここで粒子のエネルギーが運動エネルギーであるという物理的条件を課して、(eq.9)の分母を求めます。 さらに今まで「速度」で論じていたところを、座標変換して「速さ」で式を表していきます。 速さのマクスウェル分布のピークを求めれば良いので、微分係数が0になる速さが最大確率速度になります。 まず、導関数 f'(v) を求めます。積の微分法則と合成関数の微分を利用すると解けます。 f'(v)=0 となる v を求めれば良いので、 となる v を求めます。 |zen| rfu| lld| lmp| vdr| ink| bld| yge| epw| zpb| wpj| kfq| nla| gxj| euo| uoh| fzz| zlb| jay| yjn| tvj| asd| rot| nrd| knw| olv| zyj| hfj| pyz| haj| qqt| kmh| qye| vtm| lxw| rku| amy| jde| itu| cgq| izc| xlj| kjo| xof| mjl| ejb| fac| fdk| ajq| etf|