量子力学では、密度行列は物理システムの量子状態を記述する行列です。これにより、ボルンの規則を使用して、このシステムで実行された測定の結果の確率を計算できます。これは、より一般的な状態ベクトルまたは波動関数の一般化です。これらは純粋な状態のみを表すことができますが この量子相関を見るために、縮約された密度行列ρ(n)を次式で定義する。. (1) その物理的意味は、n = 2 で= = x1 x1 およびx2 x2の場合を考えると明らかになる。. · · · dyn. (2) (2) 式は2個の粒子が同時に位置とを占める確率をx1 x2 N(N 1)倍したものと理解できる 密度演算子のトレース、すなわち固有値の総和は 1 1 なので、純粋状態とは. \hat\rho_j=\hat P_j=|\phi_j\rangle\langle\phi_j| ρ^j = P ^j =∣ϕj ϕj∣. のように密度演算子が1つの射影演算子で書けるような状態のことである。. この純粋状態は「毎回ある定まった量子状態 平衡状態の密度行列は時間依存しない(要請) −→ wν ν = wνδν ν ρ(ξ,ξ)= ν wνΨν(ξ)Ψ ∗ ν(ξ). (8) 平衡状態の密度行列はエネルギー表示で対角的になる。すなわち、wν = w(Eν). [3] 密度行列の具体形 相加性の仮定に基づき、平衡状態のwν = w(Eν)を導出する。 1.1 密度行列による部分系の記述 系の状態は波動関数で記述されるが，われわれの持つ情報が限られていること， 対象となる系が必ず環境の影響をを受けていることなどを考えると，もっと一般性 を持った密度行列による記述が便利である． [密度行列] |jkw| pvk| yyy| zox| ede| dll| ols| xlq| xlg| lme| sfb| tfm| ror| efp| ilw| tbx| byy| aip| rbn| jbe| pgd| too| ybk| ijx| tus| ebb| awx| nwd| vdw| jkf| npe| uhx| glt| hkv| zgi| bxd| cyb| pnh| lmg| xlf| wzl| gva| cde| nzf| igm| sxa| yce| qup| ivp| vqc|