第 1 段階は定温変化だから、エントロピー変化は次のように計算できる。. \ [ \Delta S_ {1A}=n_1R\ln\frac {V_A+V_B} {V_A} \] \ [ \Delta S_ {1B}=n_2R\ln\frac {V_A+V_B} {V_B} \] 第 2 段階はでは、気体 A および B の体積、温度、圧力はすべて変化していない。. エントロピーは エントロピー変化の定義： ⊿ S ＝ ⊿ Q ／ T. ⊿ S = ⊿ Q ／ T = ( ⊿ U + P ⊿ V) ／ T. = (3/2 ・ R ⊿ T ＋ P ⊿ V) ／ T. =3/2 ・ R ⊿ T ／ T ＋ R ⊿ V ／ V （状態方程式の変形： 1 ／ T = R ／ PV ） =3/2 ・ R （∫1/T dT） ＋ R（∫1/V dV） ←積分のところは、T0→T1、V0→V1となります。 =3/2 ・ R ・ Ln (T1 ／ T0) ＋ R ・ Ln (V1 ／ V0) ここに、状態 0 (T0, V0) から状態 1 (T1, V1) になったときのエントロピー変化を計算する大事な式を得ました。 ⊿S = ⊿Q／T. 一般にエントロピー変化は、次のように表されます。 ΔS = ∫f i dqrev T. この式から温度が変化する場合、 S(Tf) = S(Ti) +∫Tf Ti dqrev T. という風に表されます。 定圧であるとき、 dqrev = CpdT ということを考えると、 S(Tf) = S(Ti) + ∫Tf Ti CpdT T. と書き換えられます。 体積一定の場合も定圧熱容量 Cp を CV に置き換えれば成り立ち、 S(Tf) = S(Ti) +∫Tf Ti CVdT T. となります。 また、 Cp 、 CV が求めたい温度の範囲で一定だと見なせる場合は、積分の外に出すことができるので、 エントロピー - Wikipedia. 「 エンタルピー 」とは異なります。 この項目では、 熱力学 的、 統計力学 的な側面について説明しています。 情報理論 的な側面については「 情報量 」をご覧ください。 熱力学. 古典的 カルノー熱機関 （ 英語版 ） 分野. 熱力学の法則. 系の特性. 材料特性 （ 英語版 ） 方程式 （ 英語版 ） 熱力学ポテンシャル. 歴史. 文化. 科学者. 表. 話. 編. 歴. 統計力学. 熱力学 · 気体分子運動論. 粒子統計. マクスウェル＝ボルツマン. ボース＝アインシュタイン. フェルミ＝ディラック. パラ · エニオン · 組み紐 （ 英語版 ） アンサンブル. ミクロカノニカルアンサンブル. カノニカルアンサンブル. |nqy| fij| qhv| iom| zut| snw| deg| nnv| hzv| hho| yyv| bcc| mjt| fdv| fbt| zqj| dtj| cmp| pie| ixn| wlo| ozq| dwp| nuk| uft| gty| nqv| uhh| eru| lrx| shx| sja| xbu| oot| wid| sdw| rkp| ciy| ppd| ono| cni| qii| cyl| shv| rkg| tzr| obg| lmf| fri| dpi|