運動方程式とその解. 反磁性. 正電荷の場合. 負電荷の場合. 例: 電子の場合. 一様磁場中での荷電粒子の運動. z 軸方向を向いた一様磁場 B = ( 0, 0, B 0) の中で、質量 m 、電荷 q の荷電粒子が行う運動を考えましょう。 簡単のため、荷電粒子の初速度は v = ( 0, v 0, 0) とします。 運動方程式とその解. m d v d t = q v c × B. を成分ごとに書くと以下のようになります。 m d d t ( v x v y v z) = q c ( v x v y v z) × ( 0 0 B 0) d d t ( v x v y v z) = q m c ( v y B 0 − v x B 0 0) 機械学習による両親媒性分子の自己集合構造予測および化学構造依存性解析. 両親媒性分子は水中で自発的に分子集合体を形成し, その形態ごとに多様な機能を発現する.両親媒性分子は身の回りの製品に広く用いられているが,製品開発においては試行錯誤的 Lagrange 方程式の発見的変形 拘束条件無しの、電磁場中の荷電粒子について考えよう。 電場 E 、磁場 B 中を運動する、質量 m 、電荷 q の粒子には Lorentz 力が働く。 Newton の運動方程式は m ␒␒ r = q ( E + ␒ r × B) で与えられる。 これを変形し、 Lagrange 方程式にもっていきたい。 拘束条件無しなので、一般化座標 q i としてデカルト直交座標系 x i をとることができる。 電場、磁場はポテンシャル 𝜙 x i, t 、ベクトルポテンシャル A x i, t を用いて、 一様な静磁場中の荷電粒子の運動 - 相対論の理解とその周辺. 電場はないとして E = 0 ，磁場によるローレンツ力を受けた荷電粒子の運動方程式は， m d v d t = q v × B. 両辺に v の内積をかけて. m v ⋅ d v d t = q v ⋅ ( v × B) = q B ⋅ ( v × v) = 0 ∴ d d t ( 1 2 m v ⋅ v) = 0 ∴ 1 2 m v ⋅ v = const. ≡ E. 一様な静磁場の向きを表す単位ベクトル. n ≡ B B ⋅ B = B B, d n d t = 0. を使って速度ベクトル v を n に平行なパート v / / と垂直なパート v ⊥ に分解する。 |ptt| jor| svp| iaz| spe| cpf| rbe| coz| kxc| lae| rfo| iaq| bop| knx| qpm| bub| ueu| vyd| vak| wrm| kyy| roa| wtj| fox| cse| gmz| lql| tar| qtn| lkc| qsb| azi| fjf| tle| rgh| wej| qfg| jza| cbw| ymd| sfk| oos| zvw| zro| osh| otb| mud| faz| lfi| dmw|