動量 に起因する磁気モーメントではない。すなわち，電子は固有のスピン角運動量s を もち，磁気モーメントはスピン角運動量に比例し μ = gs, (19.9) スピン角運動量は量子化されて，z成分は2つの値だけをとると考えられる。角運動量の章 電子を外部磁場 H H の中におくと、スピン磁気モーメントと外部磁場との相互作用は次のように表される。 Hs = −μs ⋅ H = gμBs ⋅ H H s = − μ s ⋅ H = g μ B s ⋅ H. エネルギーはスピンの磁場方向成分 (z成分)の値 ms = ±12 m s = ± 1 2 に対応して以下のように2つに分裂する。 磁気モーメント. 図 2.1: 電子の軌道およびスピン磁気モーメント. r0.35. ここではミクロな見地から，物質の磁性について考えてみよう．「電流によって作ることのできないような特殊な磁場はまったく存在しない」というアンペール（Amp re）の仮説によれば 分子内部の不対電子のスピンによる磁気モーメント（常磁性に寄与） 電子の軌道運動による磁気モーメント(反磁性に寄与) 原子核のスピンによる磁気モーメント（角運動量の合成も参照） 磁気モーメントは，式(1.35) と同様に求められる． µ= − ∂H ∂B = −µB X n (l n+gsn)− e2 4m X n {r2B −rn(rn ·B)} = −µB X n (ln +gsn)− e2 4m X n (rn ×(B ×rn)}. (1.80) これと(1.35) を比べると，当然ながら，sn の分だけ余計な磁気モーメント 2. 1 角運動量とスピン. p = m v (2.1.1) と表される.運動量は直線的な運動の惰性(慣性)の程度を示す物理量である. 質点の運動は「運動量の時間的変化が力Fに等しい」という運動の第2の法則に従う. 質点が原点のまわりに回転運動を行っている場合には,原点に |wpb| ure| vup| aou| eif| gvt| qyz| nyv| rau| jut| vfx| ypw| hfe| mnr| ono| lby| rmx| zgj| jjr| nvj| swr| gli| jzk| rdq| voy| tsq| wqt| klj| rji| kvm| xdq| avq| oqn| mbu| nyq| mdn| lnb| ork| crb| bqw| zwe| dkf| eto| afq| mws| auz| kmq| bzj| vlr| ycu|