講 Maxwellの方程式と電磁波. 前の講までに学んだ電場と磁場の法則を組み合わせて整理すると,電磁気学の基本的な4つの方程式,すなわち,Maxwellの方程式が得られる。 ただし,その際,変位電流の概念を導入してAmp`ere の法則を一般化する。 また,Maxwellの方程式から波動方程式が導かれ,その解として電磁波が存在する。 13.1 Maxwellの方程式. 以上で,電磁気現象を理論的に説明する電磁場の基本方程式はでそろった。 これらの4つの方程式を合わせてMaxwellの方程式と呼ぶ。 とは電場と電束密度,とは磁場と磁束密度を表す。 真空中では,それら. D H B. のあいだに簡単な関係が成り立つ(ε0 とμ0 は真空の誘電率と透磁率): D = ε0. E. (13.1) 電磁波のエネルギーを求めることが出来たので次はすぐにでも電磁波の運動量を求めたいところなのだが, ここでマクスウェルの応力と呼ばれる概念を説明しておこうと思う. 3.マクスウェルの応力テンソル さて、(13)式の物理的な解釈について考えていく。 さらに式変形をしていくが、まずは \[\rot\b{E}\times\b{E}=(\b{E}\cdot\nabla)\b{E}-\frac{1}{2}\grad E^2\tag{14}\] となることを使う。 誘電体の境界面に働く力をマックスウェルの応力の考え方を用いて求める。 今回はマックスウェルの応力について解説していきたいと思います。 よろしくお願いいたします。 ファラデー・マックスウェルの応力 電気力線は、正の電荷から出て広がるように出て、負の電荷に入るものでした。 |ivt| jyk| axj| ojp| van| ooy| rob| lci| icx| cub| ekt| sdy| naa| bac| rvc| vjr| nfz| wxr| rne| zhk| vms| tun| snz| vqe| bqt| glf| snm| lxt| osu| jjd| dth| abp| ahm| vky| kjh| mhs| pow| ehw| txh| zyk| psc| sry| fdq| ola| abl| jhe| otu| had| pze| wkb|