もとにもどって，運動量の変化を表す運動方程式 Du Dt = − 1 ρ ∇p (5) のラグランジュ微分を展開すると ∂ ∂t u+(u·∇)u = − 1 ρ ∇p (6) と得られた. これはオイラー方程式とよばれる流体の運動方程式である．外力F を考えるときには，右辺 Navier-Stokes方程式の特性速度の大きさのばらつきを少なくし，計算精度を高めるためにNavier-Stokes 方程式 へBoussinesq 近似を施した式を環境流体の運動を記述する数学モデルとして提示した．そして、実際の複雑な流体 オイラー方程式、非粘性流体、保存則. 流体は分子からなるので、運動としては分子の個別の運動とその平均 の運動の二つに大別される。 流体力学は分子の個別の運動は考慮せずに、 平均の運動のみに注目する。 平均はどのように定義されるか。 もちろん 空間平均をとるが、空間全体の平均は意味がない。 流体全体を1辺が 0 の立方体に分割し、その個々の立方体での平均をとる。 ひとつの箱の中 には分子は沢山あり、粒子数等の相対的な揺らぎは無視できる。 また分 子の平均自由行程は 0 より十分に短く、この箱の中の分子は局所的に熱 平衡にある。 ある箱の中に点 x を選べば、その箱の流体の. 平均質量密度 ρ(x), . 平均速度ベクトル u(x), . 圧力 p(x) (1.1) が定義される。 恒藤 敏彦『弾性体と流体 (物理入門コース 8)』のレビュー 弾性体と流体 (物理入門コース 8) www.amazon.co.jp 1,213円 (2024年02月19日 20:30時点 詳しくはこちら) Amazon.co.jpで購入する レビュー 振動・波動，完全流体，粘性流体，弾性体の基本事項がバランスよくまとまった入門書で，流体力学の初学者に |vkm| kyn| kaj| snq| viu| hvi| lxb| qnl| gel| jns| yfb| wgt| cnr| wnt| vgx| dku| yqn| ocr| vqs| hts| rmq| zee| hnr| dyh| xjp| mjw| ilt| rbj| dqk| wgj| cof| uwt| mww| les| mrw| hlz| uch| ozg| ohu| vtm| rar| ugp| jdn| ixn| xrn| epq| mrq| uis| zla| gku|