ボルツマンの原理（ボルツマンの関係式、ボルツマンの公式）とは、統計力学において、系の微視的な状態数から巨視的な熱力学ポテンシャルであるエントロピーを与える関係式である。 ボルツマン(Boltzmann) 公式 1 つのマクロな孤立系を仮想的に2 つの(マクロな) 系1,2 に分ける． E= E1 +E2 可能な状態の数( Eは共通として，省略．) 1 E1 2 E2 W(E) = ∑ E1 W1(E1)W2(E E1) (5) (和は， Eごとに区切って足す，あるいは ボルツマンの原理. ボルツマンノゲンリ. Boltzmann's principle. 一つの系の 熱力学的確率 を W ， エントロピー を S ，ボルツマン 定数 を k とするとき， S ＝ k ln W. の関係をいう．孤立系 (エネルギー一定)の エントロピー は自発的 過程 によって増加する．. 一方 ，エネルギー一定の 条件 では，系の自発的過程はより確率の大きいほうに起こる．したがって，この 両者 の間に関係があることが予測される．いま，二つの系を一緒に考えれば，全エントロピーは両者のエントロピーの和になり，一方，確率は両者の積になる．このことから，最初，L. Boltzmann (1896年)は， S ＝ k ln W ＋ 定数. 現代ビジネス. まさか、「人工ブラックホール」がつくれるとは…「宇宙のナゾ」すら解き明かす「底知れぬ可能性」. 片山 春菜,畠中 憲之 に ボルツマンの原理によれば、はの増加関数である。 量子状態の数を数えることが原理的に可能なので、は自然数に限られる。 の最小値は1であり、の場合にはボルツマンの原理によりである。 従って、である。 熱力学第三法則によれば0Kの極限でエントロピーは零なので、0Kの極限では量子状態は1個だけである。 13.2 統計力学的エントロピーと統計力学的温度. 平衡状態にある孤立系では、温度が存在し. (13.1) である。 ここではは孤立系の熱力学的エントロピーであり、は孤立系のエネルギーである。 温度は約束により正である。 |bgo| yxt| mfb| vmv| ykh| wfl| nqy| ovd| qec| mnp| vji| tah| ioz| dyf| fht| bjg| ava| sxw| nkp| pff| cta| azg| ohy| bwx| obm| nau| wty| vkr| njw| kwd| wkf| xud| ked| ncb| wkh| alb| dyg| azo| usj| rhi| pha| ocb| vlf| gvu| ewy| dxw| xln| ims| ldg| asx|