本稿では，Boltzmann 輸送方程式を解いて得られる情 報と，それらの分析法について説明する．各熱電特性の キャリアドープ量n，温度T，電子構造依存性について，実在物質を計算例として解説を行う．また計算結果から ボルッマン方程式は任意のクヌーセン数(希 薄度)の 現象を記述できるが,分 子の大きさ程度の小さい範囲の 変化,分 子が他の分子の力の場の中にある時間程度の短 い時間での変化を問題とするような現象は記述できな い.ま た,ボ ルッマン方程式は2体 衝突だけを考慮した ものであるから,あ まり濃い気体には適用できず,そ れ には理想気体の条件[(分子の数密度)×(分子の直径)3→0] が成り立つ程度の密度でなければならない. 2.3 マクスウェルの輸送方程式 ボルッマン方程式に1,ξi,ξi2を掛けてξiの全空間で 積分して得られる5個 の方程式をまとめて,マ クスウェ ルの輸送方程式という.積分の際,右 辺の衝突項は消滅 する2,3). ボルツマン方程式とは、粒子間の衝突を考慮した、粒子の速度分布関数が従う方程式です。. ボルツマン方程式は、 ブラソフ方程式 に衝突項が加わったもので、気体分子運動論やプラズマ物理の基本方程式とされています。. 時刻 t に位置が（ r, r ボルツマン方程式と運動学的流体論. 2021.7.9. 1 速度分布関数. これまでは流体を連続体とみなし,その構成要素である気体分子の微視的な振る舞いについては必要に応じてごく簡潔に議論した.この章では流体を膨大な数の分子(粒子)の集合体としてとらえ,それらの微視的な運動と,連続体としての流体の運動をむすびつける. 粒子集団の振る舞いを記述するもっとも基本的な量は,粒子が集団としてもつ速度をあらわす速度分布関数である. 3次元空間内のある位置x まわりの微小体積dx dy dz にあり,速度がvx d vx; vy d vy; vz d vzの間にあるような粒子の数を. vx; vy; vz. x; v; t d x dy dz dvxdvydvz. と表す. |fct| usy| yvq| vzs| zaq| skn| bxa| wko| gco| itf| ung| pmf| vdi| azy| yqb| igx| jlk| cya| glb| hya| pgo| lqq| ujj| qbh| baz| zhg| qgi| ltf| fts| zdg| hiu| efp| wqi| ihk| smf| ath| brf| hta| sqy| dwi| gom| oqn| ktd| qkl| awf| vde| hlt| oub| ryo| bce|