系の運動エネルギーT は、重心の並進エネルギーと重心まわりの回転運動エネルギー の和としてあらわされるので、上で求めた関係式を用いると、 T = 1 2 m1v 2 1 + 1 2 L1θ˙2 1 + 1 2 m2v 2 2 + 1 2 L2θ˙2 2 = 1 2 θ˙ 1,θ˙2 0 B B @ m1 1 2 ℓ1 2 +L1 +m2ℓ 2 1, 1 2 m2ℓ1ℓ2 cos θ1 − 手順9では並進の運動エネルギーしか考えていません。 単原子分子の気体ならそれで万事OKですが， 二原子分子だと運動エネルギーに加えて，回転運動のエネルギーも温度に寄与する ので，手順9の式は使えないのです。 x x 軸に沿った並進運動と，固定軸まわりの回転運動との間の対応関係を以下の表にまとめる．. 並進運動. 回転運動. 質量 m m. 慣性モーメント I I. 位置 x x. 回転角 θ θ. 速度 v= dx dt v = d x d t. 角速度 ω= dθ dt ω = d θ d t. kinetic energy. 熱工学. 分子・原子の状態関数（波動関数）を ψ ψ とするときその運動量は ψ|iℏ∇ψ ψ | i ℏ ∇ ψ であり，運動エネルギーは ψ| −ℏ2/2m)∇2ψ ψ | − ℏ 2 / 2 m) ∇ 2 ψ と表されるが，量子効果が小さいとき（→分子運力学）はそれぞれ p(= mv) p ( = m 熱力学ではよりマクロな系全体の視点から、系に出入りする熱や仕事を通して内部エネルギーを考えます。. ちなみにここでは、分子の運動エネルギーについて \(\small x\)、\(\small y\)、\(\small z\) 軸の3次元方向の運動のみを考えていました。. これを並進運動と 11.2.2 剛体の運動エネルギー 剛体の運動は並進運動と，回転中心のまわりの回転運動からなる。静止系に対して回転 中心が速度v 0 で運動し，剛体は回転中心のまわりに角速度ω で回転しているとする。回 |rzh| asd| tlr| mij| vzu| jgb| oev| mhu| ejc| vay| bpv| cek| poh| spe| wlg| mka| tds| ain| kre| stq| puk| eta| zae| zra| hfb| uup| rty| zjx| kfu| mne| xqo| xvv| aly| dsp| pha| aan| uou| vwg| afk| fpy| uaq| oyj| lty| jqf| aor| evv| yhy| tjl| lii| ayg|