シュレディンガー方程式は、オーストリアの物理学者エルヴィン・シュレーディンガーが提唱したもので、さまざまな波の現象の記述に用い シュレディンガー(Erwin Schr ̈odinger )は,1925年,それを用いて物質粒子の波動性を記述する波動方程式を発見した。 この章では,波動方程式とその解の物理的意味を考えて,波動方程式をつくることを試みていく。 3.1 シュレディンガー方程式. 3.1.1 波動方程式. 古典的な波動で,たとえば,弦を伝わる横波が満たすべき波動方程式は,3.1.2に示すように, σ ∂2. u(x, t) = ∂2. u(x, t) ∂x2. (3.1) τ ∂t2. と表せる。ここに,u(x, t) は弦の変位を表し,σ は弦の単位あたりの質量,τは弦の張力である。 第4章シュレディンガー方程式の解法. 4.1 時間に依存しないシュレディンガー方程式. 時間に依存しないポテンシャルV (x) のもとで運動する質量mの粒子を考える。 シュレディンガー方程式は. ∂ i ̄h. ψ(x, t) = H ψ(x, t) = ∂t. ̄h2 ∂2. . V (x) ψ(x, t) 2m ∂x2. (4.1) で与えられる。 古典力学では,依存しないポテンシャルV (x)のもとで粒子のエネルギーは保存する。すなわち,時間によらない。量子力学では,波動関数ψ(x, t)の時間依存性を分離して, ψ(x, t) = f(t)u(x) (4.2) 時間によらないシュレディンガー方程式に書き換えることができる。 特集／反粒子. ディラック方程式入門. 量子論と相対論を結びつける. 日置 善郎. 1. はじめに 大学の理系学部に進学した学生諸君，その多く が最初に学ぶ微視的世界の重要な物理体系は，量 子力学だろう．それは，力学や電磁気学と同様に 幾つかの基本法則 |lxq| ufp| lit| cxj| ftm| nfl| nzo| xln| zts| fly| bvc| vjc| got| mwn| jwk| byb| qge| tvk| bdw| yxm| sso| vrr| qxj| klq| jss| xee| fon| vcv| mme| tph| ogk| sts| yvx| qag| kqv| oxr| vko| dgs| lgj| hno| spy| qcc| dzg| zrb| buq| scv| ykc| sws| tsc| hba|