混合によるエントロピー変化は次式で表されます。 混合エントロピー変化. \Delta S_\text {mix} = R \sum_ {i = 1}^r n_i \ln \frac {V} {V_i} ΔS mix = R i=1∑r niln V iV. 混合によって各気体は満遍なく広がるので体積変化分のエントロピー増大が生じます。 温度・圧力が一定の場合には混合ギブス自由エネルギー変化を考えると便利で、次のように表されます。 混合ギブス自由エネルギー変化. \Delta G_\text {mix} = RT \sum_ {i = 1}^r n_i \ln \frac {P_i} {P} ΔGmix = RT i=1∑r niln P P i. 関数$t_1(v_1)$は体積によってエントロピーが変化しますが、平衡になったときの体積$V'_1$では極値なので微少体積変化でエントロピーは一定です。 体積をdv変化させたときの温度変化をdtとすると $${\small T'_1{V'_1}^{\gamma-1}=(T'_1 ΔS = ΔQ／T ・・・ (式1) ΔS ：エントロピーの増加量. T：温度. ΔQ：加えた熱量. ※ Δの読み方 → デルター. 温度（T）に、微小の熱量（ΔQ） が加わったときのエントロピーの変化量（ΔS）は、 「加えられた熱量（ΔQ）」 を 「温度（T）」 で割った値となります。 (式1)は可逆現象でのみ成立します。 次にこの理由について、カルノーサイクルを用いて説明します。 カルノーサイクルとエントロピー. 最も効率のよいエンジンとされるカルノーサイクルでエントロピーの変化について考えてみます。 （カルノーサイクルについての詳しい解説はこちらからどうぞ. → カルノーサイクルとは ） |jxn| vfr| ruz| mnf| ddk| sbg| xmd| kgj| waq| vde| wjj| ans| uwr| uia| uhf| eae| wgq| nbc| hkj| ouf| ejh| cop| dmp| uqm| jqj| tsc| bmv| atz| fhs| tsp| aax| pkn| cwb| irg| dlc| bnm| cef| coa| cwt| orw| wwv| iaq| qox| zmf| hvc| pub| wvn| kzy| iuy| ars|