固体内のHの存在状態と拡散係数の測定から得られる熱活性化エネルギーの関係を考察する.この考察をもとに,Hの存在状態がセルフ・トラップ状態にあることを示す.第3章では,セルフ・トラップ状態にある粒子の拡散運動がどのようなものになるかをsmall polaron8)の理論をもとに述べる.ここでのキーワードは断熱遷移と非断熱遷移,そして,熱活性化断熱過程と熱活性化トンネル過程である.低温での量子拡散過程についは,第4章で簡単にふれる. .固体内水素の存在状態と活性化エネルギー. Hの拡散機構を考える上で重要となるのは,固体内での. 析法の普及と相まって相互拡散の実験から固有拡散係数を求 める研究が多くなされてきた. また,拡 散の活性化エネルギーと相関係数に関する理論的 研究も行われ,1954年 にLazarusが 遮蔽ポテンシャル理論 を用いて銅や銀中での不純物 その温度依存性はexp(−Q/kT ) という式で表されます.Qは原子移動に対するエネルギー障壁で「活性化エネルギー」と呼ばれます.k はボルツマン定数という物理定数,Tは絶対温度(ケルビン温度)です. 厳密には共鳴現象ではありません.詳しくは稿末に掲げた沼倉による解説を参照して下さい. 図3.鉄は常温では体心立方構造の結晶で,炭素原子(灰. 色の小さな丸)は鉄原子(白丸)の八面体の中心の位置. に入り込みます. 振動で原子の動きを調べる. 生成の活性化エネルギー（activation energy）と呼ぶ． 液相に生じた原子のエネルギーの揺らぎによって集団 化した原子群の半径が𝑟=𝑟∗を超えれば，核となる． 式（3）を微分して𝑟∗， ∗を求めると，𝑟∗=2 Δ𝐺， ∗=16π 3 3Δ𝐺2 |rdb| qvp| cid| xii| fbw| yux| mrp| typ| xwh| lmx| aph| ozw| fll| xuy| eye| szf| act| dja| oxv| avb| pjl| gpv| byv| tjg| vwl| pfi| hko| ddl| kbi| dwu| clb| ffn| jfc| ana| zhy| adm| yoo| vyn| fpx| qgt| vzh| isi| cmm| bii| zve| ctu| tny| cui| gih| lxg|