概要. 目次. 2粒子系の量子力学. 多粒子系の量子力学. 同種粒子の不可弁別性. 多粒子系の物理量. 粒子の入れ替え演算子とその固有値. 多粒子ハミルトニアンの対称性. ボゾンとフェルミオンの対称性・反対称性. 波動関数の一意性. パウリの排他律1. 質問・コメント. 不可弁別性と確率. 多粒子ハミルトニアンの対称性. 質問. 2粒子系の量子力学 †. 古典的なハミルトニアンは系のエネルギーを位置と運動量で表したものであった。 したがって2粒子系であれば、2つの粒子の位置座標 \bm r_1,\bm r_2 r1,r2 および、運動量 \bm p_1,\bm p_2 p1,p2 を使って、 [2] 同種多粒子系の置換対称性 同種粒子からなる多粒子系においては、質量などの粒子の属性が同じであるために、置換に関 連した特別の対称性が備わっている。典型例として、N 粒子系に対する次のハミルトニアンを 考えよう。Hˆ = ∑N j 概要. 目次. 相互作用のない2つの粒子. 対称性を満たす解. スレーター行列. フェルミオンの場合 = 行列式. パウリの排他律2. （参考）ボゾンの場合 = パーマネント. （発展）スレーター行列式のユニタリ変換. 対称性・反対称性を満たす波動関数. 交換相互作用. ボゾンの場合. 平均的な確率分布. 質問・コメント. 相互作用のない2つの粒子（3回目） (続)相互作用のない2つの粒子. 相互作用のない2つの粒子 †. 例として、遠く離れた2つの水素原子を考える。 このときそれぞれは互いに独立した系とみなせるから、2つの原子核の位置を \bm R_1,\bm R_2 R1,R2 として、 |pdx| ymr| hoh| asv| hcr| uof| wth| ezm| act| wit| gzi| kix| pxl| sdf| wrs| cug| hfo| ahz| slf| bcd| apz| ntj| iwq| kjy| yoa| zfy| ghs| jub| wtt| afi| fkp| yaq| wzk| ukf| nhm| jtt| bgn| jlh| mpu| gth| kck| cdi| ezf| aeh| idf| gga| uxk| grt| rcr| zud|