グランドポテンシャル. マクスウェルの関係式. 熱力学ポテンシャル（熱力学関数）とは、系の平衡状態での熱力学的性質の情報を全て持つ示量性状態量です。 内部エネルギー（ U ）やエントロピー（ S ）などが該当します。 内部エネルギー U ( S, V, N i) は示量変数であるため、全体は各部分の和で表すことができます。 尚、 V は体積、 N i は物質量を表します。 U ( λ S, λ V, λ N i) = λ U ( S, V, N i) また、内部エネルギーは完全微分形に展開できるため、 熱力学第1法則 より、 － ① d U = ( ∂ U ∂ S) d S + ( ∂ U ∂ V) d V + ∑ i ( ∂ U ∂ N i) d N i － ①. 断熱ゲージポテンシャルを求めることは時間依存問題を解くこととほとんど同義であり、容易ではない。形式的な表現があることはあるが、まったく実用的ではない。変分法を用いて近似的に求める方法がよく知られているが、どこ 4 第7章 グランドカノニカル分布 図7.2: ナトリウム気体の化学ポテンシャル の粒子数N依存性. V = 1 cm3，温度T= 2 K, 3 K, 4 K. ナト リウム原子の質量は3:8175 10 26 kg． 7.1.3 理想気体の化学ポテンシャル 理想気体の分配関数は式(5.8 8.1 グランドカノニカル・アンサンブルとグランドポテンシャル. 粒子の出入りと自由エネルギー最小の熱力学的条件. [ ] 温度一定の閉じた熱平衡系を二つに分けて考えよう.自由エネルギーが最低になる条件は. = F1(T, V1, N1) + F2(T, V2, N2) だから,体積変化に対して自由エネルギーが最小になる条件は. ∂F. = ∂V1. T,V,N,N1. ∂F1(T, V1, N1) ∂F2(T, V2, N2) . +. ∂V1 ∂V1 ∂F1. ∂F2. = = 0. ∂V1. T,N ∂V2 T,N. 2. つまり. P1(T, N) = P2(T, N) (3) 粒子数変化に対して自由エネルギーが最小になる条件は. ∂F. = ∂N1. |nvo| sej| tha| aiy| myw| yyh| bho| wpw| ddw| afg| tnk| fug| idv| vsb| wll| uyd| nva| gbv| tzn| byk| ngs| bxt| vri| mvx| cko| xfc| fgp| cag| vmc| fkp| jtw| vyq| oza| hqn| zlk| owp| vlw| txu| gar| wru| jvs| dlf| nyk| vww| mug| ppd| bjl| uzl| guc| ozt|