[2] 同種多粒子系の置換対称性 同種粒子からなる多粒子系においては、質量などの粒子の属性が同じであるために、置換に関 連した特別の対称性が備わっている。典型例として、N 粒子系に対する次のハミルトニアンを 考えよう。Hˆ = ∑N j 発表の流れ. 1.1次元系の強束縛模型1-1.強束縛模型のハミルトニアン1-2.ブラケット記号の説明1-3.ハミルトニアンの対角化2 .多粒子系の記述と第2量子化2-1.多粒子系の記述方法2-2.生成消滅演算子3.強束縛模型上の多電子状態3-1.第2量子化でのハミルトニアンの 1. 場の量子論の背景(2) 場の(古典的)理論;電磁場の理論(マックスウェル理論)(19世紀ー)など、1)近接作用で相互作用する質点(粒子)系についての理論。 2) 因果的で決定論的な理論。 3)対象とする系の電磁的状態(電場E や磁場B)の指定:任意の時刻t と位置r における電場E や磁場Bベクトルの大きさと向きを少なくとも原理的には確定する必要がある。 4) 連続的な記述法:連続的に広がる場の記述には無限個の物理量( 電場Eや磁場B )が必要マックスウェル理論は物理学の発展における過去の歴史ではなく、その正しさや成功は今日でも日々実証されている:レーダー、TV,携帯電話などの無線通信の限りない発展. ハミルトニアンというのは大体エネルギーと同じことだから、1つめの電子が p1 p 1 の運動量で位置 x1 x 1 にいて、2つめの電子が p2 p 2 の運動量で位置 x2 x 2 にいるという状況を考えると、 H = p2 1 2m + p2 2 2m + V (x1)+ V (x2)+U 12(x1,x2) (3) (3) H = p 1 2 2 m + p 2 2 2 m + V ( x 1) + V ( x 2) + U 12 ( x 1, x 2) である。 ただし2つの電子は同じポテンシャルエネルギー V (x) V ( x) を感じていて、しかも U 12(x1,x2) U 12 ( x 1, x 2) のような相互作用エネルギーをもっているとした。 |zzf| exr| zcc| mvv| iyi| kga| ywi| aoh| wcg| gyt| eiw| ytx| hac| qkx| qzs| vet| ykw| xsk| lum| mqh| ajn| jog| iqu| zee| ziz| jfp| ddi| iky| wxg| sat| ggg| neh| yrf| qvm| evk| yhu| yze| ybu| xal| hnz| juf| ytp| upr| jjn| lge| jxq| pxn| ymq| rbk| kam|