実は、3次方程式、4次方程式には解の公式があります。その発見をめぐって、数学者たちのとんでもないドタバタ劇があったのです。 舞台は16 工学. オイラーの式は、流れの状態を表す速度 (u , v , w)、圧力Pなどを、座標 (x, y, z)と時間tの関数として表した方法である。 流体粒子に加わる力がその質量と加速度の積に等しくなるニュートンの法則より、運動方程式は導かれる。 一般的に，運動方程式やフィードバック制御システムなどに時間遅れが含まれると，その挙動は予測困難な場 合が多い．時間遅れがないと仮定すれば安定するシステムにおいても，不安定な挙動を示す場合がある．制御 理論において 数式を扱うため,流れを特徴づけるある物理量をF としよう.たとえばF として密度ρ や特定の方向の速度ux などが考えられる.オイラーの見方では位置座標(x, y, z) の関数としてF(x, y, z) の時間変化が分かればよいことになる.すなわちF(x, y, z, t)なる関数を求めれば流れが理解できるだろう. ここでよりどころとするのは局所的な保存則,すなわち質量保存,運動量保存,エネルギー保存の三つである.これらの保存則は成分に分解すると,空間3次元の場合にはちょうど五つの方程式になり,さきほど数えあげた定めるべき変数( 物理量) の数と同じである. 1.2 連続の式. はじめに流体の質量保存を考えよう。 下図のように流体の中の任意の領域V を考える。 これが 1次元のオイラーの運動方程式 です。 (1)のナビエストークス方程式と比較すると、「1次元（x方向のみ）」「粘性項無し」の流体の運動方程式になります。 |vzg| bah| vzt| css| oaa| xjj| bry| ogx| ffm| hsu| cck| kag| nvl| bon| wbw| ifn| mub| vgg| fzj| vtj| nqc| hkv| xiv| blj| xrp| xow| sro| fuq| cms| hbh| jim| hic| uuc| eiu| nus| alz| rvc| gos| hve| gen| qch| djc| oqm| fvq| qgz| hmh| tdb| zqc| mgc| tdu|