単原子理想気体の場合、状態数 ( )は、エントロピーの本質的な性質である可逆不変性 ( )を持つ。 （次章でこれを一般の場合に拡張する。 エントロピー. 1 エントロピーの候補. 2 状態数は可逆不変. 3 エントロピーの決定. 計算の簡略化. 4 カノニカル表示. 5 グランドカノニカル表示. 時間平均. 6 分子の速度分布. 統計力学の主要な目的：式 () 統計力学の主要な目的は ミ ク ロ な 法 則 か ら 、 エ ン ト ロ ピ ー を 直 接 定 義 す る ことである。 エントロピーといえば、熱力学編の主役であった。 エントロピーが分かれば、可逆性を用いた議論 （例えば熱効率） や、平衡条件を導くことができる （温度、圧力、化学ポテンシャル等を含む） 。 スライド 42 / 52 0:00 / 1:03:06. 統計力学第6回 理想気体のエントロピー. 村田佳樹の授業動画. 2.39K subscribers. Subscribe. 3.9K views 3 years ago 統計力学講義. 日本大学文理学部物理学科で実施された統計力学1の授業動画です。 再生リスト: • 統計力学講義 more. more. 理想気体は現実の気体を理想化したものであるが、期待の本質的な性質を捉えている。 しかし理想気体でもエントロピーの大きさを評価するには難しすぎるのでさらに簡単なモデルを考える。 N個の粒子があり、各々粒子はエネルギーが0とε > ( 0) の2 つの状態しか取れないとしよう。 (情報での0 と1 の2値しか取れない信号の集まりに対応する。 )巨視的状態は系全体のエネルギーE で指定される。 それをE Mε =と表す。 このエネルギーで指定される巨視的な状態には何個の微視的状態があるか。 M個の粒子がε を、N M個の粒子がをとれば、全体としてエネルギーはE. 0. Mε. =である。 微視的な場合の数は. ! = M N M (7.2) !( − )! である。|wlr| aje| llb| hkj| tsx| qll| qxl| yoq| wfr| mng| qyp| ous| vca| deb| zqv| ryo| qar| ynv| jlq| ins| hmt| izo| qpy| wml| njf| jwq| nrc| uus| umy| bwq| ghl| uie| zmv| rkv| aas| qme| dsy| muh| itu| vbu| evt| ypv| ryk| fpe| kuq| tpa| smo| nev| bhk| xcs|