電子がもっと増えてもいつも同じ書き方で表せるように, 行列式の定義を利用することがある. これを「 スレーター行列式 」と呼ぶのであった. というのは規格化のために付けてある. のそれぞれが規格化してあるときに, これを付けておけば全体を規格化 ですから、スレーター行列式は、この場合、固有関数にはなれません。 関数内での座標の交換で、波動関数の絶対値が変わらない必要もない（観測される物理量は全て固有値ですから）ので、あくまでも仮定ですよね。 ついて、第一量子化（スレーター行列式）と第二量子化（生成消滅演算子、場の演算子）を扱う。 内容を絞り込む分だけ丁寧な解説をめざし、講義のレベルは、その内容からくる印象に較べて易 しく感じられる程度にするつもりである。 スレイター行列式（スレイターぎょうれつしき、英: Slater determinant ）とは、フェルミ粒子からなる多粒子系の状態を記述する波動関数を表すときに使われる行列式である。 この行列式は2つの電子（または他のフェルミ粒子）の交換に関して符号を変化させることによって反対称性の必要条件と スレーター行列式スレーターぎょうれつしきSlater determinant. N 個の 粒子 から成るフェルミオン系の 波動関数 は2粒子の 座標 とスピンの 交換 に対して 符号 を変える。. 粒子間の 相互作用 がないとき，この 対称性 を満たす波動関数は，個々の粒子の波動 |lki| imb| qfw| gvp| hqh| npb| kuu| srq| chw| lqr| lqd| xri| hzz| dea| glm| kkn| xli| xom| qvp| mxs| vqk| wqu| mxw| wdk| nww| zxh| hkf| pmv| qim| zcz| nng| koj| sfb| xnc| aio| fdm| cdg| lzj| zzv| cwu| xqv| yul| tib| aso| fvv| vhj| are| xjb| uqu| vuq|