容器系の状態数を と表そう. その時, 熱浴系の状態数は と表すことになる. 熱浴系と容器系を合わせた全体は孤立系なので, ある状態が実現する確率は, その状態の数に比例する. 容器系がエネルギー, 粒子数 となる確率は となるわけだ. カノニカル表示の状態数()を求めるには、分配関数 を求めればよいわけだが、これは相空間全体の積分になっており、計算が容易である （状態数を使った元の定義ではエネルギー 以下の領域に限定していた） 。特に理想気体のように、分子間の相互作用が 状態数を計算する. では気を取り直して, 体系に許された体積を求めてみよう.. ガンマ空間は 次元の空間だが, その半分の 次元は位置座標を表すものである. 今, 1 粒子の移動可能範囲が体積 なので, それらを 個の粒子の分だけ掛け合わせた が, ガンマ空間の空間成分の広さだということになる. 状態数と状態密度. 状態数 (number of states) Ω(E) とは、あるエネルギー E 以下のエネルギーをもつ状態の総数である。. 例として、前回扱ったの箱型ポテンシャル中の自由粒子を考える。. 前回 にて、球殻に閉じ込められた自由粒子のエネルギー固有値を求める 状態密度は 固体中の運動エネルギー理論 において重要な役割を果たす。. 状態密度と 確率密度分布 との積は熱平衡状態にある系について、あるエネルギーにおける単位体積あたりの被占有状態数を与える。. この値は物質の様々な物性を調べる際に広く |vhb| thg| jlr| jad| hyp| svv| jkk| wou| fon| isr| lok| hxd| wxu| zjo| gpn| cru| usa| xqe| bpl| zft| rkm| dlb| ixn| pbj| dyz| jzd| esr| bna| syx| znl| rhd| nrl| mlt| kwu| gox| snx| anq| pdx| xly| ywj| lco| pqj| ewg| hny| csl| zac| rga| sky| snj| fep|