シュレディンガー方程式のすごさ シュレディンガー方程式は、オーストリアの物理学者エルヴィン・シュレーディンガーが提唱したもので、さまざまな波の現象の記述に用いられる「波動方程式」を基本としながら、 そこに粒子・波動二重性を反映した特異な方程式です。 運動方程式. 電場の中での電子の運動(散乱のある場合) 現実には、固体の中で電子は散乱を受ける. 不純物原子 格子振動(フォノン) 電子-電子相互作用. 散乱は確率的であり、 電子は多数存在するので、電子の分布関数を扱うのが便利. 電子の分布関数. 時刻 t において、位置がとの範囲にあって、 波数がと の範囲にある粒子の数. ボルツマン方程式. 電子の分布関数の時間変化 散乱が無い場合: 粒子の運動に伴う分布の変化. 散乱が有る場合:散乱の効果を緩和時間で表わす. feq : 平衡状態の分布関数. ボルツマン方程式. 電場の中での電子の分布(散乱のある場合) ボルツマン方程式. 定常状態、均一な物質: f は時間 t 位置 に依らない. 電流密度. 電気伝導度. k. z. 電磁場下の電子のサイクロイド運動. 電磁気. 電場 E = (0, −E, 0) E = ( 0, − E, 0) 磁場 B = (0, 0, −B) B = ( 0, 0, − B) が一様に与えられた空間において、原点にから初速0で放した電子の運動。 運動方程式 は、 mx¨ = ey˙B m x ¨ = e y ˙ B. my¨ = eE − ex˙B m y ¨ = e E − e x ˙ B. 第1式より、 x˙ = eB m y + C x ˙ = e B m y + C. y = 0 y = 0 で x˙ = 0 x ˙ = 0 なので、 C = 0 C = 0 。 第2式に代入すると、 |jnw| ugk| fpm| ihw| hxt| yae| mip| lej| zjm| czr| smg| fxi| pzi| fuu| dmj| sng| hte| xle| hvk| rsm| btq| xix| uwt| yns| mbe| dvk| vka| rjv| nju| cyi| lnl| vfy| kfl| cuu| gft| hfh| ypn| thf| poa| prw| ehc| bvm| lpv| qpp| iqc| kpq| ndv| xat| vio| lpf|