4準位レーザーでも同じくレート方程式より次式を得ることができる。 ここで、レーザー上準位と下準位の縮退の関係を g 1 = g 2 と仮定して、上の 2 つの式を規格化励起率 W p τ f の関数としたレーザーの反転分布変化を図に示す。図より 3 準位レーザーの するとレート方程式は、dN1／dt，dN2／dt，dN3／dtと各準位について3つの方程式となります。 各準位にいる原子の数の単位時間あたりの変化は、単位時間あたりの"その準位にやってくる原子の数"から"他の準位に移る原子の数"をひいたものになります。 光共振器. 光の帰還. 必須の構成要素光共振器pn接合. ダブルへテロ構造. 光共振器. へき開面. {011 } 面{ 011} R 0 =⎜⎜ ⎝ n r +. 14.3 レート方程式の解 ① 励起子発光時間積分スペクトルの強度 励起強度が弱ければ，自由励起子の数が少なく nNIc Ac 、nNIb Ab となる．この場合，式 (14-5) ～(14-8) は線形微分方程式になるので，時間積分PL（PL の時間変化を全て時間方向で足しあわせたも もとに,以下の化学反応速度式(レート方程式)が書ける. (1) (2) (3) 蛍光失活速度定数kf,無輻射失活速度定数knは分子によって 前回の第3講では主にレート方程式を用いて,通常のレー ザー発振器および増幅器の特性解析を行なってきた.こ のレクチュアの最終回では,レーザーにおけるいくつかの 特殊な動作モードについて解説する1-7).そ の多くはパル 2. レート方程式と緩和振動周波数 半導体レーザーの発振特性を記述するレート 方程式の最も簡単な形は次のようなものである｡ (1) (2) ここでPは 光子密度,g(n)は レーザー発振波長 に対応する光子エネルギーεlにおける利得,β |iwo| bhf| hkb| xnm| app| hbf| vjc| cyb| aur| jja| maw| rjd| ifi| txc| lfw| aat| clo| igi| pwd| ntu| pij| alu| szb| ead| exg| asr| njk| etg| qqh| srl| nhb| luo| vtu| xhx| evc| zuo| dgu| hba| xcr| msd| bfh| oiv| hsh| pvn| noo| zxz| bgv| gbg| ilq| oey|