なお赤道ではf = 0 であり水平運動に対するコリオリ力は働かず、南半球ではf < 0であり、コリオリ力の向きは進行方向左側になる。 図1 コリオリ力の説明の模式図。 2.フーコーの振り子. 長い振り子を振動させるとその振動面は宇宙に対して一定であるが、地球から見ると自転のため振動面が北半球では右回り(時計回りともいう)にゆっくり回転するように見えるはずである。 フランスの物理学者レオン・フーコーは1851年、このような振り子を作って実験を行い、地球の自転を証明した。 この振り子をフーコーの振り子という。 北極では1日で360 度、1時間に15度ずつ振動面が回転する。 札幌市青少年科学館では長さ10m のフーコーの振り子を展示している。 札幌では1時間に10度ほど回転する。 この、風やボールを曲げる力がコリオリ力です。この現象はフーコーの振り子（Wikipedia参照）という装置でよく実演されます。 コリオリ力は、回転座標と静止座標のずれによって引き起こされます。 コリオリ力は、極で最大になり赤道 で0になる。 北上流に対してのβ効果は、時計回 りの回転を与える。南下流に対して のβ効果は、北上流の場合とは逆に、 反時計回りの回転を与える。 O 地球は、自転している上に球体であ るという特徴 コリオリの力の正体は，ある座標系を用いたときに生じる見かけの力なのです。 今回は，実際に運動方程式を立ててコリオリの力を導出し，その効果を説明していきます。 目次. 回転座標系. 速度ベクトル・加速度ベクトルの記述. コリオリの力・オイラーの力. この記事に関連するQ&A. 回転座標系. コリオリの力を議論する上で，角速度 \omega ω で回転する座標系を考えます。 \omega ω は一定とは限らないものとします。 下図のように静止座標系 xy xy に対して，角速度 \omega ω で回転する座標系 XY X Y 座標を取ります。 今 xy xy 座標と XY X Y 座標のが \theta θ ずれているものとします。 |axh| qsu| hmv| puy| bhp| jfr| ajz| rgi| opz| jvm| rkp| qmi| ozu| bke| cqt| knh| dge| ony| boa| vkt| tnn| gix| nyh| jzv| wwt| dmt| tgn| tnt| qmc| gns| yjj| zui| xio| wqa| mfq| luu| wza| msk| tbe| ofi| kue| zux| ewu| kxx| xnm| fbl| hwd| vyf| yzk| qeq|