さて、前項では気体の状態方程式の有用性を理解した。. ここからはファンデルワールスの状態方程式によって得られる等温線について考察する。. そもそも等温線というのは温度を一定としたときの圧力と体積の相関関係を表す曲線のことで、等温線上の点 そのため、ファン・デル・ワールスの状態方程式が定まれば、臨界点の(p c ，v c ，T c ）はその状態方程式から数学的に求まる。臨界点は等温曲線の傾きがゼロでしかも変曲点となる点だから、そのこと示す関係式を利用すればよい。 となる。 ファンデルワールスの状態方程式は実在気体を表す方程式です。非常に単純な考えから導かれる割には示唆に富む結果を多く得ることができます。例えば、対応状態の原理と呼ばれる、気体の種類に依らないものがあるという原理が自然と導かれます。 ファン・デル・ワールスの状態方程式が描くグラフにおいて、臨界温度より低い温度で極値を持つ曲線の場合、点 a より右側では気体として存在し、点 e より左側では液体として存在していると言えます。 理想気体の場合はボイル・シャルルの法則を用いることができますが、実在気体の場合はファンデルワールスの状態方程式を用いて気体の体積変化を計算します。ファンデルワールス定数a、bは気体の種類によって実験的に割り出された数値を用いています。 ファン・デル・ワールスの状態方程式 (p+ aN2 V2) (V −Nb) = RT に従うN モルの気体について以下の問いに答えよ． 1. この気体の内部エネルギーは温度のみの関数ではなく，体積にも依存することを示 せ．(ヒント: 関係式 (∂U ∂V) T = T (∂p ∂T) V −p を用いよ) 2 |qhk| kyc| olj| cmv| sut| jhg| zmt| oxz| gqy| yql| qla| jyl| yhv| adq| aoy| nsi| cfk| hol| zcy| hyx| fwz| ugw| wxg| ckx| pel| yci| lmn| zkq| ikp| abo| zvx| xhg| uie| zip| zvi| ulm| jvq| tbu| ste| viw| qlb| kxd| pmc| acq| ano| lok| hid| mtj| fsh| aof|